广岛 长崎：你说这个 我们可是有经验的

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谦虚了吧，昨天还有JR锐评爱因斯坦

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一眼假，就两个中学物理最最基础的方程能难住中科大的学生？他们中的很多人是后来的院士。

确实很简单…但中科大治学严谨确实也是出了名的。

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钱学森弹道很好拦截，在终点等着不就行了

没资格评论

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发射一枚火箭从地球出发绕过太阳再返回地球是一个复杂的航天任务，涉及到天体力学和轨道力学的多个方程。为了简化问题，我们可以考虑使用开普勒行星运动定律和牛顿运动定律来描述火箭的运动。首先，我们需要知道一些基本的参数，包括地球和太阳之间的距离（半长轴a），地球绕太阳的轨道偏心率（e），以及火箭从地球发射时的速度（v）。这些参数可以通过观测和计算得到。1. **开普勒第一定律**（轨道是椭圆）：所有行星绕太阳运动的轨道都是椭圆，太阳位于椭圆的一个焦点上。对于火箭来说，其轨道也将遵循这一定律。2. **开普勒第二定律**（面积速度恒定）：行星和太阳的连线在相等时间间隔内扫过的面积相等。对于火箭，这意味着在离太阳近的地方速度更快，在离太阳远的地方速度更慢。3. **开普勒第三定律**（周期的平方与半长轴的立方成正比）：所有行星绕太阳运动的周期的平方与其轨道半长轴的立方成正比。对于火箭，这意味着轨道的大小和飞行时间之间存在确定的关系。4. **牛顿运动定律**：火箭的运动将受到太阳引力的影响，根据牛顿第二定律，力等于质量乘以加速度（F = ma），火箭的加速度将随着它靠近或远离太阳而变化。为了求解火箭的运动方程，我们需要使用数值方法，如Runge-Kutta方法，来求解以下的基本方程组：\[ \frac{dr}{dt} = v_r \]\[ \frac{d\theta}{dt} = v_\theta \]\[ \frac{dv_r}{dt} = -\frac{GM}{r^2} \cdot \frac{r}{\sqrt{r^2+\theta^2}} \]\[ \frac{d(v_\theta)}{dt} = -\frac{GM}{r^2} \cdot \frac{\theta}{\sqrt{r^2+\theta^2}} \]其中，\( r \) 是火箭到太阳的距离，\( \theta \) 是火箭在其轨道上的角位置，\( v_r \) 和 \( v_\theta \) 分别是火箭在径向和切向的速度分量，\( G \) 是万有引力常数，\( M \) 是太阳的质量。在实际应用中，我们还需要考虑火箭的推进系统、地球和太阳的引力摄动、火箭的质量变化等因素。这通常需要通过计算机模拟和航天工程的专业知识来实现。最后，为了确保火箭能够安全返回地球，我们还需要设计合适的返回轨道，并在适当的时机对火箭进行减速，使其能够被地球引力捕获并安全着陆。这同样需要精确的计算和控制。来自某AI[吃瓜]

假设火箭的绕行周期是T,火箭的速度为v,火箭与太阳的距离为r,太阳的质量为M。 根据牛顿第二定律,火箭所受到的引力与火箭的质量m和加速度a有关,可以写成方程:F = ma 火箭所受到的重力可以用引力定律表示:F = G * (M * m) / r^2 因为火箭和太阳的质量相比较起来非常小,所以太阳的运动可以被忽略。因此,可以得到火箭的加速度与向心力相关的方程: m * a = m * (v^2 / r) 整理方程得到: a = v^2 / r 再根据加速度的定义,a =Δv / Δt,其中Δv是速度的变化量,Δt是时间的变化量。因为火箭绕行一周返回,速度变化为Δv = -2v(反向),时间变化为Δt = T。代入以上方程可得: -2v / T = v^2 / r 经过整理得到方程: 2r = v * T 这是火箭绕行一周返回的方程。

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假设火箭的绕行周期是T,火箭的速度为v,火箭与太阳的距离为r,太阳的质量为M。 根据牛顿第二定律,火箭所受到的引力与火箭的质量m和加速度a有关,可以写成方程:F = ma 火箭所受到的重力可以用引力定律表示:F = G * (M * m) / r^2 因为火箭和太阳的质量相比较起来非常小,所以太阳的运动可以被忽略。因此,可以得到火箭的加速度与向心力相关的方程: m * a = m * (v^2 / r) 整理方程得到: a = v^2 / r 再根据加速度的定义,a =Δv / Δt,其中Δv是速度的变化量,Δt是时间的变化量。因为火箭绕行一周返回,速度变化为Δv = -2v(反向),时间变化为Δt = T。代入以上方程可得: -2v / T = v^2 / r 经过整理得到方程: 2r = v * T 这是火箭绕行一周返回的方程。

钱学森弹道很好拦截，在终点等着不就行了

钱学森弹道是中国导弹无敌的标志性特征…

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